Beugung am optischen Gitter - Physik / Optik - Studienarbeit 2011 - ebook 6,99 Diese Formel gilt auch wenn die Spaltbreite b durch die Dicke d ersetzt wird

4.5 Beugung am Gitter (Versuch 76) 103 der einen Wellenlänge gerade auf das erste Minimum neben dem zugehörigen Hauptmaximum der anderen Wellenlänge fällt. Wir fordern also ·sin ±( 1)= ·sin ( 2) und somit (für 2 1, sonst umgekehrt) (1 + )· 1 = · 2 Damit wird das Auﬂösungsvermögen des Gitters = 1

nachts an Straßenlaternen o. ä.). Die Gitterkonstante ist die Periode des Gitters, typische Werte sind 0,5 µm bis 10 µm. Alle Typen von Gittern Beugung und Interferenz hinter einem Vielfachspalt/Gitter sowohl als optisches Bild als auch als Diagramm. entsprechend hoher Ordnungszahl muss obige Formel Beugung an Spalt und Gitter 0 Einführende Bemerkungen Beugung von Licht an optischen Blenden ist ein Interferenzphänomen, das für Wellen charak-teristisch ist.

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2) Wie verlässt das Licht der -2., -1., 0. +1. und +2. Beugungsordnung das Gitter? 3) Wie lautet die Formel zur Berechnung des Beugungswinkels?

Okt. 2015 Was ist Interferenz und was ist Beugung? • Skizzieren Sie die Intensitätsverteilung der Beugungsbilder an Doppelspalt, Einzelspalt, Gitter.

Optische Gitter, auch Beugungsgitter oder Mehrfachspalt genannt, sind periodische Strukturen zur Beugung von Licht. Alltagsbeispiele sind CDs, feine Kämme sowie feine Gardinen (letztere v. a. nachts an Straßenlaternen o. ä.). Die Gitterkonstante ist die Periode des Gitters, typische Werte sind 0,5 µm bis 10 µm. Alle Typen von Gittern

Die Gitterkonstante ergibt sich aus dem Kehrwert dieser Anzahl pro mm. Beispiel: Bei 100/mm beträgt die Gitterkonstante g = 1/100mm = 10μm. Es werden auch blazed“„ 1 Gitter mit geneigter Oberfläche verwendet, um die maximale Intensität in die Richtung eines der ersten Maxima zu lenken: − Wegen Gl. (1) und (2) folgt (hier für den Verstärkungsfall) d⋅sinϕ = ∆ = z⋅λ å æ (2) (1a) dass die Beugung am Gitterλ-abhängig ist (Dispersion).

2.4. Beugung 8 Kapitel III – Die Versuche 3.1. Grundversuche zur Beugung 10 3.2. Beugung am Einzelspalt 11 3.3. Beugung am Doppelspalt 14 3.4. Beugung am Gitter 16 3.5. Wellenlängenmessung mittels Beugungsgitter 19 3.6. Beugung an einer Kante 20 3.7. Beugung am Haar 21 3.8. Theorem von Babinet 23 3.9. Auflösungsvermögen 24 Kapitel IV

Zahl der Spalte pro Längeneinheit). Zur Berechnung nummeriert man die Spalte von 0 bis (N-1) durch.

. . . 10. B mit n Ordnung der Beugung (Formel nach [PPB06], s.
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Gegeben ist ein Gitter mit der Spaltdicke b und dem Spaltabstand a. Eine Lichtquelle, welche zwei Wellen der Wellenlängen λ1 und λ2 emittiert, beleuchtet das Gitter unter einem senkrechten Einfall. Hierbei gilt, dass die Intensität der beiden Wellenlängen. gleich ist (I0 = Iλ1 = Iλ2 ).

3.6 Beugung am Gitter Wie beim Einfach- und Mehrfachspalt haben wir nun das Laserlicht an ver-schiedenen Gittern gebeugt und bei diesen jeweils versucht das erste Minima zu bestimmen und aus diesem dann die Wellenlänge des Lasers erneut zu be-rechnen. Uns lagen Gitter mit Strichzahlen von 20/cm, 40/cm und 50/mm zur Beugung und Interferenz Wir werden in diesem Kapitel das Gebiet der geometrischen Optik verlassen und uns mit Problemen be-fassen, bei denen die Welleneigenschaften des Lichts von Bedeutung sind.
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Es werden auch blazed“„ 1 Gitter mit geneigter Oberfläche verwendet, um die maximale Intensität in die Richtung eines der ersten Maxima zu lenken: − Wegen Gl. (1) und (2) folgt (hier für den Verstärkungsfall) d⋅sinϕ = ∆ = z⋅λ å æ (2) (1a) dass die Beugung am Gitterλ-abhängig ist (Dispersion). Der Winkel ϕ n unter